ارگوسفر و سایه سیاه چاله قائده مند در حال دروان

اصل متن انگلیسی 18 صفحه می باشد به صورت pdf و متن ترجمه شده 20 صفحه می باشد و به صورت word و قابل ویرایش می باشد

نمونه متن فارسی:

ارگوسفر:( سیاه چاله های چرخان درون ناحیه ای از فضا زمان  محصوراند که در آن ثابت ماندن غیر ممکن است. این ناحیه را ارگوسفر می نامند).

سوشانت جی .گوش, محمد امیر, سانیل دی ماهاراج

مرکز فیزیک نظری , Jamia Millia Islamia  , دهلی نو 110025 , هند.

مرکز انتظامی چندگانه مطالعه و تحقیقات پیش رفته (MCARS) , Jamia Millia Islamia , دهلی نو 110025 , هند

واحد تحقیق و  کیهانشناسی و اخترفیزیک, آموزشگاه ریاضیات , علوم کامپیوتر و آمار, دانشگاه کاوازاتا ناتال , بسته حفاظتی x54001 , دوربان4000, افریقای جنوبی

دریافت شده در 17 اکتبر 2019 ; پذیرفته شده 7 ژوئن 2020

دسترسپذیری به صورت آنلاین 9 ژوئن 2020. ویرایشگر :کلی کوردوا

چکیده:

تکینگی فضا زمان در نسبیت عام کلاسیکی  به وسیله ی فرضیه مشهور تکینگی در پایان رمبش گرانش شکل گرفته است. گرانش کوانتومی فرضیه مورد انتظار برای رفع مسئله تکینگی است اما ما هنوز از آن دور هستیم. بنابراین توجه معطوف به مدل های  سیاه چاله های منظم  آزاد از تکینگی است. یک تقارن کروی معین دست یازه (و ملعبه ای ) برای مدل بود که توسط دیمینکوا (1992) به دست آمده که ما نشان می دهیم همانند یک راه حل دقیق از معادلات میدان انیشتین است که پیوست یافته به الکترودینامیک غیر خطی تا لاگرانژینی با پارامتر b مرتبط شده با بار مغناطیسی. ما نقطه متقابل در حال دوران این راه حل را می سازیم که سیاه چاله کر را احاطه کرده همانند یک مورد ویژه که بار خاموش شده (b=0)  .تلسکوپ افق رویداد اولین تصویر از سیاه چاله ابر جرم M87* را منتشر کرد, قابل یادآوری است که ساختار نزدیک افق رویداد سیاه چاله است. سایه سیاه چاله با سایه دوران منظم ممکن است برای تعیین چگونگی میدان قدرت مفید می باشد. ما در مورد ارگوسفر و سایه سیاه چاله با دروان منظم تحقیق می کنیم تا اندازه شان را که حساس به بار b  است را تفسیر کنیم و یک ساختار پرهرج و مرج غنی تر داشته باشیم. به صورت منحصر به فردی , سیاه چاله با دوران منظم دارای اندازه بزرگتری اند, اما سایه هاشان در مقایسه با  سیاه چاله های کرکم واپیچیده شده. ما یک به یک بین ارگوسفر و سایه سیاه چاله ارتباط را یافتیم.

نمونه متن انگلیسی:

 Abstract

The spacetime singularities in classical general relativity predicted by the celebrated singularity theorems are formed at the end of gravitational collapse. Quantum gravity is the expected theory to resolve the singu-larity problem but we are now far from it. Therefore attention has shifted to models of regular black holes free from the singularities. A spherically symmetric regular toy model was obtained by Dymnikova (1992)which we demonstrate as an exact solution of Einstein’s field equations coupled to nonlinear electrodynam-ics for a Lagrangian with parameter brelated to magnetic charge. We construct rotating counterpart of this solution which encompasses the Kerr black hole as a special case when charge is switched off (b=0). Event Horizon Telescope has released the first image of supermassive black hole M87∗, revealing the structure near black hole horizon. The rotating regular black hole’s shadow may be useful to determine strong field regime. We investigate ergosphere and black hole shadow of rotating regular black hole to infer that their sizes are sensitive to charge band have a richer chaotic structure. In particular, rotating regular black hole possess larger size, but less distorted shadows when compared with Kerr black holes. We find one to one correspondence between ergosphere and shadow of the black hole.

©2020 The Authors. Published by Elsevier B.V. This is an open access article under the CC BY license (http://creativecommons.org/licenses/by/4.0/). Funded by

SCOAP3.

بخشی از منابع:

[1]R. Penrose, Riv. Nuovo Cimento 1 (1969) 252, Gen. Relativ. Gravit. 34 (2002) 1141.

[2]A.D. Sakharov, Sov. Phys. JETP 22 (1966) 241.

[3]E.B. Gliner, Sov. Phys. JETP 22 (1966) 378.

[4]J. Bardeen, in: Proceedings of GR5, Tiflis, USSR, 1968.

[5]E. Ayón-Beato, A. García, Phys. Lett. B 493 (2000) 149.

[6]I. Dymnikova, Class. Quantum Gravity 21 (2004) 4417.

[7]K.A. Bronnikov, Phys. Rev. D 63 (2001) 044005.

[8]S. Shankaranarayanan, N. Dadhich, Int. J. Mod. Phys. D 13 (2004) 1095.

[9]S.A. Hayward, Phys. Rev. Lett. 96 (2006) 031103.

[10]S. Ansoldi, arXiv :0802 .0330.

[11]H. Culetu, Int. J. Theor. Phys. 54 (2015) 2855.

[12]L. Balart, E.C. Vagenas, Phys. Lett. B 730 (2014) 14.

[13]L. Balart, E.C. Vagenas, Phys. Rev. D 90 (2014) 124045.

[14]L. Xiang, Y. Ling, Y.G. Shen, Int. J. Mod. Phys. D 22 (2013) 1342016.

[15]C. Bambi, Mod. Phys. Lett. A 26 (2011) 2453.

[16]C. Bambi, Phys. Lett. B 730 (2014) 59.

[17]C. Bambi, L. Modesto, Phys. Lett. B 721 (2013) 329.

[18]B. Toshmatov, B. Ahmedov, A. Abdujabbarov, Z. Stuchlik, Phys. Rev. D 89 (2014) 104017.

[19]S.G. Ghosh, S.D. Maharaj, Eur. Phys. J. C 75 (2015) 7.

[20]J.C.S. Neves, A. Saa, Phys. Lett. B 734 (2014) 44.

[21]B. Toshmatov, Z. Stuchlík, B. Ahmedov, Phys. Rev. D 95 (2017) 084037.

[22]E.T. Newman, A.I. Janis, J. Math. Phys. 6 (1965) 915.

[23]M. Azreg-Aïnou, Eur. Phys. J. C 74 (2014) 2865.

[24]M. Azreg-Aïnou, Phys. Lett. B 730 (2014) 95.

[25]M. Azreg-Aïnou, Phys. Rev. D 90 (2014) 064041.

[26]S.G. Ghosh, Eur. Phys. J. C 75 (2015) 532.

[27]S.G. Ghosh, P. Sheoran, M. Amir, Phys. Rev. D 90 (2014) 103006.

[28]M. Amir, S.G. Ghosh, J. High Energy Phys. 07 (2015) 015.

[29]S.G. Ghosh, M. Amir, Eur. Phys. J. C 75 (2015) 553.

[30]M. Amir, F. Ahmed, S.G. Ghosh, Eur. Phys. J. C 76 (2016) 532.

[31]F. Ahmed, M. Amir, S.G. Ghosh, Astrophys. Space Sci. 364 (2019) 10.

[32]B. Toshmatov, A. Abdujabbarov, Z. Stuchlík, B. Ahmedov, Phys. Rev. D 91 (2015) 083008.

[33]B. Toshmatov, Z. Stuchlík, J. Schee, B. Ahmedov, Phys. Rev. D 97 (2018) 084058.

[34]B. Toshmatov, Z. Stuchlík, B. Ahmedov, Phys. Rev. D 98 (2018) 085021.

[35]B. Toshmatov, Z. Stuchlík, B. Ahmedov, D. Malafarina, Phys. Rev. D 99 (2019) 064043.